Typiskt GaussBonnet att beskriva den vackra ekvationen med matematikernas tvångsparanoida synsätt. Euler-Lagranges ekvationer ger, för Lagrangianen L = T - V och generaliserade koordinater q, rörelseekvationerna inom klassisk mekanik.
Säg exempelvis att vi har en pendel med massa m och pendellängd l. Dess potentiella energi kan skrivas V = mg(l - lcos θ) och dess kinetiska energi T = ½m(l dθ/dt)² = ½ml²(θ')². Lagrangianen blir L = ½ml²(θ')² - mg(l - lcos θ).
Partialderivera m a p θ':
∂L / ∂θ' = ml²θ'
Totalderivera samma term m a p tid
(d / dt)(∂L / ∂θ') = ml²θ''.
Partialderivera m a p θ
∂L / ∂θ = -mglsin θ.
Rörelseekvationen för pendeln blir alltså
ml²θ'' + mglsin θ = 0 eller θ'' + (g / l)sin θ = 0.
Om svängningarna är små så är sin θ ≈ θ och vi får
θ'' + (g / l)θ = 0
vilket kan lösas analytiskt:
θ(t) = Asin ωt + Bcos ωt,
där den naturliga frekvensen för pendeln är ω = √(g / l). Konstanterna A och B avgörs genom randvillkor. Fint va?